由于非密封同轴电缆在特定应用中的特定领域覆盖范围内具有明显的优越性，因此它已广泛用于通信领域。着泄漏技术的不断发展，泄漏同轴电缆的应用逐步发展，以实现宽频带。
此，已经提出了一种扩展具有泄漏的电缆的频带的方法。要原因是漏泄同轴电缆的辐射方向理论。
过一系列计算，可以分析产生泄漏电缆的单模辐射的条件。出了一种加宽倾斜槽的开槽电缆频带的方法。有用于超宽带通信的泄漏的同轴电缆的设计是重要的。轴泄漏电缆;辐射模式;空间谐波;单模辐射;频带扩展简介漏泄同轴电缆是一种用于移动通信系统的导波结构，用于替换天线以改善给定区域内的电磁场强度。
可用于一般通信天线难以使用的区域，特别是在离散天线不能提供足够的现场覆盖的移动通信系统中，例如隧道，矿井，地下建筑物，购物中心或其他难以触及电磁波的区域。广泛应用于微波通信，航空航天，造船等领域。然人口对封闭现场通信质量的要求正在稳步提高，但非密封同轴电缆的范围将进一步扩大。入20世纪90年代后，泄漏的同轴电缆在更宽的宽带方向上扩散[1]，因此延长漏泄同轴电缆带的问题成为主要方向未来的研究。
漏的同轴电缆（泄漏的同轴电缆）通常称为泄漏电缆或电缆。结构与普通同轴电缆的结构基本相同，不同之处在于它基于特定的电磁理论。轴电缆的外导体表面上周期性或周期性地设置一系列开槽孔，
矿用电缆每个槽相当于电磁波辐射源，可在垂直方向上发出均匀稳定的电磁场。线电波[2]。所周知，它主要由内导体，绝缘体和具有周期性槽的外导体组成。密封同轴电缆具有传输线和辐射天线的双重特性。此，它不仅可以在其轴向上传输电信号，而且可以在其径向方向上发射电磁波。作原理是横向电磁波通过同轴电缆从发射端传输到电缆的另一端。电缆的外导体完全封闭时，电缆传输的信号完全与外界隔离，电缆外没有电磁场或者没有测量电磁辐射。样，外部电磁场不会影响电缆内部的信号。而，在电缆中传输的一些电磁能量通过形成在同轴电缆的外导体中的槽传输到外部环境。似地，外部能量也可以在电缆内传输。导体上的槽在电缆内部的电磁场和外部电波之间产生耦合。射模式理论电缆辐射辐射模式泄漏同轴电缆根据能量与外部空间耦合的机理可分为辐射型和耦合型两种类型。们的几何结构不同。里主要研究辐射式泄漏电缆的辐射模式。向泄漏的同轴电缆意味着在外导体中形成的槽的间隔与导致同相信号在槽处重叠的波长（或半波长）相当。槽的周期设置为P，泄漏电缆的分裂结构和柱坐标如图1所示。1泄漏电缆的狭缝结构和圆柱坐标的周期槽是用于耦合电缆内部传输的一小部分能量，在电缆外部形成表面波或辐射波，以及它们在z方向上的传播规律传播导波在体内基本相同。
果使用电缆周围的电场强度，则可以表示如下：其中：电缆导体中引导波的纵向传播常数，引导波的衰减系数和电缆中介质的相对介电常数。间因素被省略。程中的函数与径向传播常数和径向和周向参数有关，忽略了纵向衰减的影响，折痕后的总周期函数。Floquet定理使得有可能知道，在无限长的周期结构中，每个周期的相应点处的场仅仅由复常数系数不同，因此等式（1）必须是周期的周期函数，这是在傅立叶系统中开发的。列片材是：其中：（3）表明在周期性分裂的同轴电缆[3]周围存在无数个空间谐波分量，这类似于导波结构中的传播模式，所以这被称为模式。单模辐射产生的电磁波的径向传播常数和纵向传播常数满足以下关系：其中c是自由空间中电磁波的传播速度。有当能够产生辐射波时，才能使用等式（7）获得空间谐波模式图案，如图4所示。2.此时，他开始以-1模式进入辐射区，此时-1空间谐波向外发射，直到第2和第2模式开始辐射。时，电磁波呈表面波的形式，此时，高阶辐射开始出现[4]，高阶空间谐波向外辐射。常，频率范围内只有谐波辐射-1（，）;该频率范围内的辐射称为单模辐射。（2）所示，此时的单模辐射带在2和2之间，带宽为。于高阶辐射的最高次谐波相互干扰，电磁场的强度会急剧波动。果可以抑制高阶辐射区域的高次谐波，则单模辐射带将增加。斜倾斜开槽电缆的倾斜方法在倾斜开槽电缆的情况下，接收天线主要接收其辐射的垂直偏振分量，这里只是电磁场的垂直分量[5]。据上述单模辐射产生条件，可以知道当频率超过单模辐射发生的频率范围时，会发生高次谐波辐射和谐波辐射。阶会干扰一次谐波的辐射场，导致泄漏。着电缆消失的波是严重的[6]。此，为了扩大单模辐射的带宽，有必要去除空间谐波辐射带宽-1中的高次谐波，抑制阶数越大，带宽越大很宽通过打开电缆外导体上的一系列新位置，然后通过调整新旧位置之间的位置来消除相应的高次谐波，可以消除高次谐波[7]。斜槽漏电缆为例，研究频带扩展的具体方法：首先在原槽附近添加一个新槽，然后指示新槽的相反倾斜度和z轴。3显示。时，其Z周期函数如下：从式（8）可以看出，当m = -2，-4，-6 ...时，偶数阶模式为0也就是说，已经消除了偶次谐波。后，如图（2）所示，如果可以抑制-3次谐波，则单模辐射带将变为（在去除虚线场中的高次谐波之后），带宽将被扩展。面将具体描述去除三次谐波以获得其带扩展的方法。上所述，我们知道要消除-3次谐波，我们需要在图3结构中的槽附近打开一系列新空间。这种情况下，我们可以表示方向上的周期函数Z由原始插槽生成。与等式（2）相同，并且新的表示可以由以下等式表示：显然，只要它为零，就可以抑制m个更高阶的空间谐波。时，从公式（13）可知，当m = -3时，则。
此，为了消除-3次谐波，必须根据初始结果添加新的时隙，并且新时隙和初始时隙之间的距离必须满足等式（13）的关系。就是说，该组移动到右侧。方法可以准确有效地去除最高次谐波，增加单个辐射带的带宽。开槽之后获得的结构在图2中示出。4.图4去除-3模式的倾斜槽泄漏电缆结构此时的总周期函数是：从等式（14），当m = -3时，分量-3为0且使用-3模式。被移除，单模辐射带变为，带宽是原始带宽的四倍，并且带宽在扩展之前大大延长。以想象，如果槽的数量继续增加，则单模辐射的带宽将继续增加。是，不能无限制地增加插槽的数量。为，当一个周期中的位置数量太大时，它们之间的距离非常小，这导致它们之间的干扰增加，因此泄漏的同轴电缆不能传输信号[8]。]。外，由于电缆介电层的介电常数有限，通过上述方法得到的单模辐射带不能满足实际通信的要求。此，如果需要扩展频带，则应考虑多模辐射频带，通常只要辐射场满足不超过某些波动的波动范围，仍可使用多模辐射频带。滩。以知道，如果频带的频率比小于所需频带，则可以通过改变有序模式波的辐射方向来减小辐射场的波动范围。应的多模辐射带可用[9]。
论基于辐射模式理论，本文主要研究了倾斜分裂漏电缆的单模频带扩展问题，提出了一种扩展倾斜开槽同轴电缆的方法，将用于未来的宽带泄漏。缆的设计提供了理论依据。
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